голосов: 169 ( в среднем: 4,50 из 5 )
Сделай ставку на любимую команду

Постоянная зоммерфельда для сверхпроводника

Постоянная зоммерфельда для сверхпроводника

Сделан вывод, что для сверхпроводников нельзя однозначно определить вектор в сверхпроводниках с учетом теории Друде–Лоренца–​Зоммерфельда привычному виду: (8) где постоянная Лондонов (9) Для получения второго. () Здесь постоянная Зоммерфельда γ отнесена к единице объема Константа Зоммерфельда и критическая температура сверхпроводников log n e. Выразить параметр Гинзбурга-Ландау для “грязных” сверхпроводников через постоянную Зоммерфельда γ и остаточное удельное.

Содержание статьи:  

Постоянная тонкой структуры

Каково распределение магнитного поля во всем пространстве в Неизменная зоммерфельда для сверхпроводника задачки 3? Уравнения Лондонов. В конце ноября года в печать сверхпроводнкиа статья, написанная Хейке Камерлинг-Оннесом [1], управляющим первой в мире лаборатории для исследования физики низких температур, сделанной им в Лейденском институте. Боруссия вольфсбург онлайн, W.

Постоянная зоммерфельда для сверхпроводника
Постоянная зоммерфельда для сверхпроводника
Постоянная зоммерфельда для сверхпроводника
Постоянная зоммерфельда для сверхпроводника
Постоянная зоммерфельда для сверхпроводника

Рассмотреть поперечную и продольную относительно векторного потенциала компоненты тока. Показать, что поперечная равна нулю. Задача 3. Первоначальная разность фаз равна нулю. Задача 4. Исходя из точного выражения для полного туннельного тока через контакт SiS, выделить ток стационарного эффекта Джозефсона и выражение для максимального тока.

Рассчитать температурную зависимость максимального тока в случае одинаковых и разных сверхпроводников повышенной трудности. Указание: исходное выражение для полного тока надо взять из А. Задача 5. Рассмотреть квазичастичный ток через контакт при нулевой температуре опять по Свидзинскому. Показать, что пороговое значение для простоты, для одинаковых 1, 2 квазичастичного тока точно совпадает с максимальным током Джозефсона повышенной трудности. Уравнения Лондонов. Феноменология уравне- ний Гинзбурга-Ландау и две характерные длины.

Задача 1. Используя уравнения Лондонов, рассчитать распределение индукции магнитного поля в бесконечной пластине толщиной 2a во внешнем параллельном магнитном поле. Задача 2. В условиях задачи 1 найти распределение тока в пластине. Рассчитать среднюю намагниченность пластины на единицу сечения. По бесконечной пластине течет ток. Толщина пластины 2a. Средняя плотность тока J.

Найти распределение тока в пластине. В условиях задачи 4 найти распределение магнитного поля. Задача 6. По пластине течет ток со средней плотностью J. Она помещена во внешнее поле H, параллельное ее поверхности.

Постоянная зоммерфельда для сверхпроводника

Найти распределение тока и поля по пластине в этом случае. Поле H направлено перпендикулярно току. Задача 7. Доказать, что в достаточно слабом поле можно так выбрать калибровку векторного потенциала, что параметр порядка будет медленно меняться и в уравнении Г-Л можно опустить градиентный член.

Указание: Разлагая параметр порядка до поправки, индуцированной полем, следует показать, что она пропорциональна степени векторного потенциала, выше первой. Задача 8. Рассчитать зависимость параметра порядка от координаты вглубь сверхпроводника в одномерной ситуации при условии, что он не равен нулю на границе. Уравнения Боголюбова и Гинзбурга-Ландау.

Термодинамика и уравнения Г-Л. Найти свободную энергию как функцию температуры однородного сверхпроводника вблизи Тс в отсутствии магнитного поля. Найти разность энтропий сверхпроводящего и нормального состояния. Найти удельную теплоту перехода в сверхпроводящее состояние.

Постоянная зоммерфельда для сверхпроводника

Может ли быть переход в сверхпроводящее состояние переходом первого рода? Указание: полагать, что вся зависимость параметра порядка - через магнитное поле. Предполагая, что поправка к параметру порядка мала и пропорциональна векторному потенциалу, получить для нее укравнение и доказать, что оно имеет только тривиальное решение.

Показать различие нелокальность. Градиентные преобразования. Микроскопический вывод уравне- ний Г-Л. Обезразмеривание уравнений Г-Л. Обезразмерить уравнения Г-Л, оставив только один параметр - параметр Гинзбурга-Ландау, и только безразмерный параметр порядка и безразмерное магнитное поле. Термодинамический потенциал.

Похожие статьи

Оставьте первый комментарий

Оставить комментарий

Ваш электронный адрес не будет опубликован.


*